자기 흐름

인력선을 사용하면 자기장의 방향을 보여 줄뿐만 아니라 인덕션의 크기를 특성화 할 수 있습니다.

우리는 특정 지점에서 유도 벡터에 수직 인 1cm2의 면적을 통해이 지점에서 필드의 유도와 동일한 수의 선이 통과하는 방식으로 힘의 선을 수행하는 데 동의했습니다.

들판의 유도가 더 큰 곳에서는 힘의 줄이 두꺼워 질 것입니다. 반대로, 현장의 유도가 작고, 덜 자주, 그리고 힘의 노선 인 곳.

따라서 자기장의 힘의 밀도에 의해 유도 벡터의 크기가 결정되고, 힘줄의 방향에서이 벡터의 방향이 판단됩니다.

직류 및 코일의 자기 스펙트럼의 관찰은 도체의 제거와 함께, 자기장의 유도가 매우 신속하게 감소한다는 것을 보여준다.

불균일 유도를 갖는 자기장서로 다른 점을 비 동 질적이라고합니다. 비 균질 필드는 직선 및 원형 전류 필드, 솔레노이드 외부 필드, 영구 자석 필드 등입니다.

모든 유도 자기장이 동일하다.포인트를 균등 필드라고합니다. 그래픽 적으로, 자기 균질 장은 동등한 간격으로 평행 한 직선 인 힘의 선으로 표현됩니다.

균질 한 필드의 예는 긴 솔레노이드 내부의 필드이고 또한 전자석의 근접한 평행 한 플랫 폴 사이의 필드입니다.

회로의 영역으로이 회로를 관통하는 자기장의 유도의 산물은 자기 유도의 자기 플럭스 또는 단순히 자기 플럭스라고 불린다.

정의는 그를 주었고 속성 영어 물리학 자 - 패러데이를 연구했습니다. 그는이 개념을 통해 우리가 자기 및 전기 현상의 통일 된 본질을보다 깊이있게 고려할 수 있음을 발견했습니다.

자속을 문자 Φ, 윤곽 S의 면적 및 유도 벡터 B의 방향과 윤곽 α의 면적에 대한 법선 n 사이의 각도로 나타내면 다음 등식을 쓸 수 있습니다.

Ф = Â S cosα.

자속은 스칼라 량입니다.

임의의 자기장의 힘의 밀도가 유도와 같기 때문에 자속은 주어진 윤곽을 통과하는 전체 힘의 수와 같습니다.

필드의 변화에 ​​따라 윤곽을 관통하는 자속도 변화합니다. 전계 강도가 증가하면 감쇠가 감소하면서 증가합니다.

SI 시스템의 자속 단위1 Vb / m²의 유도와 함께 자기 균일 장에서 1 m² 지점을 관통하는 흐름이 유도 벡터에 수직으로 위치합니다. 그러한 단위를 웨버 (Weber)라고 부릅니다.

1 WB = 1 WB / m² ˖ 1 m².

가변 자속은폐쇄 전계선 (와류 전계)을 갖는 전계. 그러한 필드는 외부의 힘의 작용으로 도체에 나타난다. 이 현상을 전자기 유도 (electromagnetic induction)라고하며,이 경우 발생하는 기전력 (EMF induction)이라고합니다.

또한, 자속자석 전체 (또는 자기장의 다른 소스) 전체를 특성화하는 것이 가능합니다. 결과적으로, 자기 유도가 단일 지점에서 그 작용을 특성화하는 것이 가능하다면, 자속은 전적으로입니다. 즉, 이것이 자기장의 두 번째로 중요한 특성이라고 말할 수 있습니다. 따라서 자기 유도가 자기장의 힘 특성으로 작용하면 자속은 그 에너지 특성입니다.

실험으로 돌아가서, 우리는 또한,코일의 모든 회전은 별도의 폐 루프로 상상할 수 있습니다. 자기 유도 벡터의 자속이 통과하는 동일한 회로. 이 경우 유도 전류가 기록됩니다. 따라서, 자속의 영향하에 밀폐 된 도체에 전계가 형성된다. 그리고이 전기장은 전류를 형성합니다.